dc.description.abstractger | Diese „Einführung in die Strömungsmechanik“ entspricht vom Umfang der gleichnamigen Vorlesung, die an der Georg-August-Universität Göttingen regelmäßig für Student:innen der Physik ab dem dritten Studienjahr im Profilierungsbereich angeboten wird. Behandelt werden Eigenschaften der Flüssigkeiten und Gase, Kontinuitäts-, Bewegungs- und Energiegleichung, Ähnlichkeitsbetrachtungen, Stromfadentheorie, Grenzschichten und Wirbelsätze. Die Darstellung der theoretischen und experimentellen Grundlagen wird durch
zahlreiche Beispiele aus Natur und Technik ergänzt. | |
dc.description.corrigendum | <div class="table-responsive corr">
<table class="table">
<tr>
<th>S. 60, 3. Zeile v.u.</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$|\vec{\Omega_0}| \approx 1,2 * 10^{-5}\frac{1}{s}$</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$|\vec{\Omega_0}| \approx 2\pi * 1,2 * 10^{-5}\frac{1}{s}$</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 100, Gl. (4.202) </th>
<th>ersetze:</th>
<th>$\kappa$</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>k</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 117, Abbildung</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$p_s$</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$p_s \approx p_\infty$</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 118, 8. Zeile v.u. </th>
<th>ersetze:</th>
<th>Die Bernoulli-Gleichung liefert:</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>Wie beim Nachlauf geschieht der Ausgleich des
Drucks hinter dem Propeller schneller als der
der Geschwindigkeit. Gen ügend weit stromab
gilt daher $p_s \approx p_\infty$. Damit liefert die Bernoulli-
Gleichung:</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 119, 6. Zeile bzw.</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$E_{kin}$</th>
</tr>
<tr>
<th>3. Gleichung</th>
<th>durch; </th>
<th>$e_{kin}$</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 119, nach 6. Zeile</th>
<th>ergänze:</th>
<th>Hier bezeichnet ekin die kinetische Energie pro</th>
</tr>
<tr>
<th>bzw. 3. Gleichung</th>
<th></th>
<th>Volumen</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 123, Gl. (6.6)</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$... dx_2dx_2$</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$... dx_2dx_3$</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 125, Gl. (6.24)</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$... - \frac{1}{2}\frac{2}{3}\mu \delta _{ik} \underbrace{u_{m/m}(u_{i/k}+u_{k/i})}_{=2(u_{m/m})^2}$</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$.... - \frac{1}{2}\frac{2}{3}\mu \underbrace{\delta _{ik} u_{m/m}(u_{i/k}+u_{k/i})}_{=2(u_{m/m})^2}$</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 125, Gl. (6.25)</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$... + \underbrace{\frac{\mu }{2}\delta _{ik}(u_{i/k}+u_{k/i})^2 - \frac{2}{3}\mu \delta _{ik}(u_{m/m})^2}_{=:B}$</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$... + \underbrace{\frac{\mu }{2}\delta _{ik}(u_{i/k}+u_{k/i})^2 - \frac{2}{3}\mu (u_{m/m})^2}_{=:B}$</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 126, Gl. (6.27)</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$B = \frac{\mu }{2}\delta _{ik}(u_{i/k}+u_{k/i})^2 - \frac{2}{3}\mu \delta _{ik}(u_{m/m})^2\\
= \frac{\mu }{2}\delta _{ik}\frac{4}{3}(u_{m/m})^2\geq 0$.</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$B = \frac{\mu }{2}\delta _{ik}(u_{i/k}+u_{k/i})^2 - \frac{2}{3} \delta _{ik}(u_{m/m})^2 \\
=\frac{4}{3}\mu (u_{m/m})^2\geq 0$.</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 156, Gl. (7.31)</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$\frac{u(x)}{u_\infty} = f(\eta )$</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$\frac{u(x,y)}{u_\infty} = f(\eta )$</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 163, 4. Zeile v.o.</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$c = \beta \alpha = c_r + ic_i \in \mathbb{C} $</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$c = \beta /\alpha = c_r + ic_i \in \mathbb{C}$</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 163, Gl. (7.61)</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$(u_G -c)(\varphi ^{n}-\alpha ^{2}\varphi )-u_G^{n} = -\frac{i}{\alpha Re}(\varphi ^{nn}-2\alpha ^{2}\varphi ^{n} + \alpha ^{4}\varphi )$ </th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$(u_G -c)(\varphi ^{n}-\alpha ^{2}\varphi )-u_G^{n}\varphi = -\frac{i}{\alpha Re}(\varphi ^{nn}-2\alpha ^{2}\varphi ^{n} + \alpha ^{4}\varphi ) $
</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 165, Gl. (7.63)</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$\left.\tau _{W,t} = \frac{\delta \overline{ut}}{\delta y}\right|_{y=0} > \left. \frac{\delta u_G}{\delta y} \right|_{y=0} = \tau _{W,l} $</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$\left.\tau _{W,t} = \mu\frac{\delta \overline{ut}}{\delta y}\right|_{y=0} > \left. \mu \frac{\delta u_G}{\delta y} \right|_{y=0} = \tau _{W,l} $</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 166, vorletzte Zeile</th>
<th>ersetze:</th>
<th>Gleichung (5.21)</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>Gleichung (7.21)</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 167, letzte Textzeile</th>
<th>ergänze:</th>
<th>und (7.21),</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>zu:</th>
<th>und (7.21) mit Gleichung (7.25).</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 169, 2. Zeile v.o.</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$\tau _t = \rho \overline{u^{'}v^{'}} $</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$\tau _t = -\rho \overline{u^{'}v^{'}} $</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 186, 8. Zeile v.o.</th>
<th>ersetze:</th>
<th>$\overrightarrow{u} \, = || \, \overrightarrow{\omega}$</th>
</tr>
<tr>
<th></th>
<th>durch:</th>
<th>$\overrightarrow{u} \, || \, \overrightarrow{\omega} $</th>
</tr>
<tr>
<th>S. 188, Abbildung 7.11</th>
<th>ergänze unter dem Doppelpfeil:</th>
<th>s</th>
</tr>
</table>
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